Желобковая неустойчивость
При такой энергии частиц реакция D+T уже может идти с достаточно большой скоростью. После подавления желобковой неустойчивости возникла надежда, что путем накопления энергичных частиц в ловушке удастся получить плазму с реакторными параметрами.
Оказалось, однако, что накопление частиц в таких установках идет только до определенной плотности ~1015 м-3, а затем в плазме возникают колебания и плотность перестает возрастать, несмотря на продолжающееся поступление частиц из инжектора. Такое поведение плазмы наблюдалось на советской ловушке Огра-П, английской Феникс-П, американской Алиса-Бейсбол.
К этому времени для накопления плазмы начали использоваться пучки быстрых атомов. Внутри ловушки происходит ионизация этих атомов, а образующиеся ионы и электроны захватываются магнитным полем. Вначале поток частиц в пучке был невелик — около Ю18 частиц/с. Если бы эти частицы были заряжены, то такой пучок переносил бы электрический ток силой 0,15 А. Интенсивность пучков нейтральных атомов так и принято характеризовать — величиной эквивалентного тока в амперах. В начале 70-х годов в технике получения пучков быстрых нейтральных атомов произошел резкий скачок. Были разработаны источники, дающие пучки с эквивалентным током в десятки ампер.
Новые источники позволили расправиться с кинетическими неустойчивостями методом грубой силы. При интенсивности пучка в десятки эквивалентных ампер плотность плазмы в ловушке, несмотря на неустойчивости, быстро возрастала. Уже через тысячные доли секунды плотность плазмы в ловушке достигает 1029 м~3.